在可压缩的气氛中对流干燥
之前我们可以应用上述想法大气对流,我们必须考虑到这样一个事实,大气中可压缩流体中,p = p (p、T);具体来说,因为气氛密切遵循理想气体定律,p = p / RT。现在我们将假定一个干燥的大气,推迟直到4.5节考虑水分的影响。包裹和环境压力,温度和密度在图4.5 z = z1 p1 =
p (z1), T1 = T (z1)和p1 = p1 / RT1也。真正的不可压缩情况下的区别是当我们考虑绝热位移z2的包裹。当包裹起来,它进入一个环境较低的压力。包裹会适应这种压力;这样做,它将扩大,工作环境,因此降温。所以包裹温度不是守恒在位移,即使这位移发生绝热。的浮力计算包裹在图4.5到达z2,我们需要确定其温度会发生什么。
4.3.1。的绝热递减率(不饱和空气中)
考虑一个包裹的理想气体的单位质量体积V, pV = 1。平方,如果一个热量交换的包裹与其所处的环境然后应用热力学第一定律平方=杜+ dW, dU =能量的变化和dW的变化外部工作,4给我们
,于是内部能量的变化是由于温度变化包裹dT和刚才所做的功包裹在其周围通过扩大dV。简历是恒定体积下的比热。
我们现在的目标是重新安排Eq。4表达的dT和dp,这样我们可以推断出dT取决于dp。为此我们注意,因为光伏= 1,dV dp = d (^ = 1。
鲁道夫·克劳修斯(1822 - 1888)波兰物理学家,将热力学的科学带入存在。他是第一个精确制定热力学定律说明宇宙的能量是常数,其熵趋于最大。表达式的平方=杜+ dW将克劳修斯。
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