W吸引wobB511o
哇= 1 o 7 m / s,我们= 5 x 1 o 7米/秒。
没有脊,制服上升流b与脊,统一上升流无脊,制服上升流b与脊,统一的上升流
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- C C)没有脊,非均匀上升流d岭,非均匀上涌
图5.62界面位移(以米为单位)、深海层的厚度H = 3000,统一的上升流率W00 = 10 - 7米/秒,结果的振幅增强上升流率了大洋中脊W0 = 2 x的纯m / s,和最大高度的大洋中脊是B = 1500(超临界)。
图5.62界面位移(以米为单位)、深海层的厚度H = 3000,统一的上升流率W00 = 10 - 7米/秒,结果的振幅增强上升流率在大洋中脊W0 = 2 x的纯m / s,和大洋中脊的最大高度是B = 1500(超临界)。
这种情况下不同于之前的一维大洋中脊。在目前的情况下,地形是二维的,典型的潜在的涡度轮廓如图5.63所示。当关闭潜在涡度轮廓存在,我们不能通过简单的集成以及获得解决方案特点,因为关闭的某些特征,发现和解决方案在这种封闭的特点通过调用高阶动态,如底摩擦和惯性项,这里讨论的简单的模型中忽略了。这种情况下需要使用更复杂的数值方法;给出的例子是Katsman (2006)。我们这里的讨论仅限于没有封闭地转轮廓的情况下,我们称这种地形“亚临界地形。”
流在深渊亚临界地形(最大400米)的高度是如图5.64和5.65所示。这种情况下再次表明,增强上升流附近的地形还不足以改变深海环流的基本结构。尽管上升流的局部增强可以改变区域速度附近海底山的纬度,它不会改变的方向子午流,如图5.64摄氏度和5.65摄氏度。
光伏(B = 400) B PV (B = 1200)
光伏(B = 400) B PV (B = 1200)
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- 40 0 10 e 20 e 30 e e 50 e 60 e 0 10 e 20 e 30 e 40 e 50 e 60 e
C地形(m;B = 400) d x射线物相照片(m;B = 1200)
C地形(m;B = 400) d x射线物相照片(m;B = 1200)
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- 图5.63模拟海底山地形(c, d)和相关的归一化潜在的涡度(a、b), q = fH / h(4单位打败/ s)。海底山的最大高度为400米(a、c)和1000 (b, d)。
有趣的是看到扰动引起的局部增强的上升流与轴对称有关海底山近对称在子午方向,和轻微的不对称是由于增加的科里奥利参数子午方向。
另一方面,地形拉伸可以诱发明显的海底山附近的子午速度模式的变化。事实上,流附近的海底山的西部斜坡朝赤道方向(图5.65 b),类似的情况大洋中脊上面所讨论的。地形高度不对称扰动引起的经向方向,如图5.64 b。负异常界面位移的一个形状像一个高尔夫俱乐部。
因此,地形延伸与大洋中脊和一个孤立的海底山可以诱导阻碍流西侧的地形,相反向极流Stommel-Arons经典理论的预测。
流在孤立的陡峭的地形
在世界上的海洋,有很多实例孤立的陡峭的地形,包括海山和战壕。逆重力模型而言,大多数潜在的涡度
566年,一个
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