信息Kju

du / dt

2 rnv因为e

一个

e紫外线晒黑了

1 dp p0 dx

规模

U 2 / l

傻人

foW

威斯康辛大学/

U 2 /

美联社/波尔

环流

可达

纯

真空度

10 - 14

- 9

纯

墨西哥湾流

纯

10-4

真空度

10 - 13

10-7

10-4

大气和海洋的大规模运动,球面曲率条件与因素1 /可以忽略不计,和科里奥利力项垂直速度可以忽略不计。因此,横向动量方程简化为以下形式du

1 dp + F - 7 - +外汇p0 dx dv / dt

P-plane近似

许多实际问题研究动力海洋学与子午尺度远小于地球的半径。对于这些问题,球面几何学可以近似表示为一组局部笛卡尔坐标的水平表面切向当地的球面。在这个新的坐标系,科里奥利参数是由泰勒展开近似在当地笛卡尔坐标原点f = 2 rn罪e ~ 2 rn罪e0 + 2 rn因为e0 (y - y0) / x

图2.22素描的球坐标和局部定义的P-plane。

或f = fo + P (y -哟),对\ y -哟\ ^ (2.132)

P = 2 m因为0 o / a是一个近似的经向梯度行星涡度。使用本地笛卡尔坐标(图2.22),我们有f = fo + P y (2.132”)

因此,P平面近似下,相应的动量方程简化为杜1 dp f v = - JL +外汇(2.133)

dt阿宝y

注意,y的科氏参数是一个线性函数;因此,f = p的经向梯度P-plane的引入大大降低了球面几何学和相关动力学的复杂性,使得许多简单可行的分析研究。另一方面,P-plane近似,这是有效的约束下Eqn。(2.132);因此,对于问题的水平尺度不满足Eqn。(2.132),原方程在球坐标可能不得不被使用。

f-plane近似运动的更小的规模,科里奥利参数的变化可以完全被忽视;因此,基本方程(2.133)和(2.134)进一步简化du 1 p fov =, - f +外汇(2.135)

dt阿宝x dv 1 p

dt阿宝y

表2.8。比较三组的坐标

球坐标j飞机f 2«罪0

介绍j-plane和f飞机提供了非常简单的和有用的工具研究大气的和海洋没有进入球面几何学的代数复杂性。然而,重要的是要记住一些基本要素的问题以不同的形式出现在这些坐标(见表2.8)。使用当地的笛卡尔坐标简化了方程,但是它也可能引入小扭曲的动态画面。

2.6.4地转状态和热风的关系

盆地规模的发行量,时间方面往往远小于科里奥利力项,这可以表示如下。让我们介绍罗斯比数,它被定义为时间的比例项和科里奥利力项

继续阅读:P0 d y

这篇文章有用吗?

0 0